ЛАБОРАТОРНА РОБОТА № 4

ВИВЧЕННЯ ЯВИЩА ДИФРАКЦІЇ СВІТЛА.

Навчальна мета заняття:Явище дифракції світла на дифракційних гратах використовується в спектральних приладах і дозволяє визначати довжини хвиль видимого діапазону спектра. Крім того, знання законів дифракції дозволяє визначати роздільну силу оптичних приладів. Дифракція рентгенівського випромінювання дозволяє визначати структуру тіл з регулярним розташуванням атомів та визначати дефекти, спричинені порушенням регулярності будови тіл без руйнування.

Базовий матеріал:Для успішного виконання та здачі роботи необхідно знати закони хвильової оптики.

Підготовка до заняття:

Курс фізики: 2-ге вид., 2004, гол. 22, стор., 431-453.

, "Курс загальної фізики", 1974, §19-24, стор.113-147.

Курс фізики 8-е вид., 2005, §54-58, стор.470-484.

Оптика та атомна фізика, 2000,: гл.3, стор.74-121.

Вхідний контроль:Підготовка до лабораторної роботиконтролюється за підготовленим бланком лабораторної роботи, згідно загальним вимогамта відповідям на запитання:

1.Чому дифракційні грати розкладають світло від лампи розжарювання в спектр?

2.На якій відстані дифракційної решітки краще спостерігати дифракцію?

3. Який вигляд матиме спектр, якщо лампу розжарювання закрити зеленим склом?

4.Чому виміри необхідно проводити не менше трьох разів?

5.Як визначається порядок спектра?

6.Який колір спектру розташований ближче до щілини та чому?

Прилади та приладдя: Дифракційні грати,

Теоретичне введення та вихідні дані:

Будь-яка хвиля, що поширюється в ізотропному (однорідному) середовищі, властивості якого не змінюються від точки до точки, зберігає напрямок свого поширення. В анізотропному (неоднорідному) середовищі, де при проходженні хвилі зазнають неоднакових змін амплітуди і фази на поверхні хвильового фронту, початковий напрямок поширення змінюється. Це явище називають дифракцією. Дифракція властива хвилях будь-якої природи,і практично проявляється у відхиленні напряму поширення світла від прямолінійного.

Дифракція виникає при будь-якій локальній зміні хвильового фронту, амплітудному або фазовому. Подібні зміни можуть викликатися присутністю непрозорих або частково прозорих перешкод на шляху хвилі (екранів) або ділянок середовища з іншим показником заломлення (фазових пластинок).

Резюмуючи сказане, можна сформулювати таке:

Явище відхилення світлових хвиль від прямолінійного поширення при проходженні отворів та поблизу країв екранів називається дифракцією.

Ця властивість властива всім хвиль незалежно від природи. По суті дифракція нічим не відрізняється від інтерференції. Коли джерел мало, то результат їхньої спільної дії називають інтерференцією, а якщо джерел багато, то говорять про дифракцію. Залежно від відстані, з якої спостерігається хвиля за предметом, де відбувається дифракція, розрізняють дифракцію Фраунгофераабо Френеля:

· Якщо дифракційна картина спостерігається на кінцевій відстані від предмета, що викликає дифракцію і треба враховувати кривизну хвильового фронту, то говорять про дифракції Френеля. При дифракції Френеля екрані спостерігається дифракційне зображення перешкоди;

· якщо хвильові фронти плоскі (промені паралельні) і дифракційна картина спостерігається на нескінченно великій відстані (для цього використовують лінзи), то йдеться про дифракції Фраунгофера.

У справжньої роботиявище дифракції використовується визначення довжини хвилі світла.

аКоли фронт хвилі дійде до щілини і займе положення AB (рис. 1), то за Рисунок2 принципом Гюйгенса всі точки цього хвильового фронту будуть когерентними джерелами сферичних вторинних хвиль, що поширюються у бік руху хвильового фронту.

Розглянемо хвилі, що розповсюджуються від точок площини AB у напрямку, що становить деякий кут з первісним (рис. 2). Якщо на шляху цих променів поставити лінзу, паралельну площині AB, то промені після заломлення зійдуться в деякій точці M екрану, розташованого у фокальній площині лінзи, і інтерферуватиме один з одним (точка О - головний фокус лінзи). Опустимо з точки A перпендикуляр АС на напрямок виділеного пучка променів. Тоді від площини АС і далі до фокальної площини лінзи паралельні промені не змінюють своєї різниці ходу.

Різниця ходу, визначальна умови інтерференції, виникає лише шляху від вихідного фронту AB до площині AC і різна щодо різних променів. Для розрахунку інтерференції цих променів можна застосувати метод зон Френеля. І тому подумки розділимо лінію BC ряд відрізків довжиною l/2. На відстані BC = aВ· sin jукластися z = a×sin j/(0.5l) таких відрізків. Проводячи з кінців цих відрізків лінії, паралельні AC, до зустрічі їх з AB, розіб'ємо фронт хвилі щілини на ряд смужок однакової ширини, ці смужки і будуть в даному випадку зонами Френеля.

З наведеної побудови випливає, що хвилі, що йдуть від двох сусідніх зон Френеля, приходять в точку M в протилежних фазах і гасять один одного. Якщопри такій побудові кількість зонвиявиться парним, то кожна пара сусідніх зон взаємно погасить один одного і при цьому вугіллі на екрані буде мінімумосвітленості

https://pandia.ru/text/80/353/images/image005_9.gif" width="25" height="14 src=">.

Таким чином, при різниці ходу променів, що йдуть від країв щілини, що дорівнює парному числу напівхвиль, спостерігатимемо на екрані темні смуги. У проміжках між ними спостерігатимуться максимуми освітленості. Вони будуть відповідати кутам, для яких фронт хвилі розбивається на непарнечисло зон Френеля https://pandia.ru/text/80/353/images/image007_9.gif" width="143" height="43 src="> , (2)

де k = 1, 2, 3, ..., Формули (1 ) і (2) можна отримати, і якщо безпосередньо скористатися умовами інтерференції з лабораторної роботи № 66. Дійсно, якщо взяти два промені із сусідніх зон Френеля ( парнечисло зон), то різниця ходу між ними дорівнює половині довжини хвилі, тобто непарномучислу напівхвиль. Отже, інтерферуючи, ці промені дають мінімум освітленості на екрані, тобто виходить умова (1). Поступивши аналогічно для променів із крайніх зон Френеля, при непарномуУ числі зон отримаємо формулу (2).

https://pandia.ru/text/80/353/images/image010_7.gif" width="54" height="55 src=">.

· Якщо щілина дуже вузька (<< l), то вся поверхность щели является лишь небольшой частью зоны Френеля, и колебания от всех точек ее будут по любому направлению распространяться почти в одинаковой фазе. В результате во всех точках экран будет очень слабо равномерно освещен. Можно сказать, что свет через щель практически не проходит.

· Якщо щілина дуже широка ( a>> l), то перший мінімум буде відповідати дуже малому відхилення від прямолінійного поширення під кутом. Тому на екрані отримаємо геометричне зображення щілини, облямоване по краях тонкими темними і світлими смужками, що чергуються.

· Чіткі дифракційні максимумиі мінімумиспостерігатимуться лише у проміжному випадку, коли на ширині щілини aвкладеться кілька зон Френеля.

При освітленні щілини немонохроматичним ( білим) світлом дифракційні максимуми для різних кольорів розійдуться. Чим менше l, тим меншими кутами спостерігаються дифракційні максимуми. У центр екрану промені всіх кольорів приходять з різницею ходу, рівної нулютому зображення в центрі буде білим. Праворучі злівавід центрального максимуму спостерігатимуться дифракційні спектри першого, другогоі т. д. порядку.

Дифракційні грати

Для збільшення інтенсивності дифракційних максимумів користуються не однією щілиною, а дифракційними ґратами.

Дифракційні грати є рядом паралельних щілин однакової ширини a, розділених між собою непрозорими проміжками шириною b. Сума a+ b = dназивається періодомабо постійноюдифракційної решітки.

Дифракційні грати виготовляють на склі або на металі (в останньому випадку грати називають відбивною). Найтоншим алмазним вістрям за допомогою ділильної машини наноситься ряд тонких паралельних штрихів однакової ширини і розташованих на рівних відстанях один від одного. При цьому штрихи, що розсіюють світло на всі боки, відіграють роль непрозорих проміжків, а незаймані місця платівки - роль щілин. Число штрихів на 1 мм у деяких ґратах досягає 2000.

Розглянемо дифракцію від N щілин. При проходженні світла через систему однакових щілин дифракційна картина значно ускладнюється. У цьому випадку промені, що дифрагують від різнихщілин, накладаються один на одного у фокальній площині лінзи та інтерферують між собою. Якщо число щілин дорівнює N, інтерферують між собою N пучків. Внаслідок дифракції умова освіти дифракційних максимумівнабуде вигляду

https://pandia.ru/text/80/353/images/image014_4.gif" width="31" height="14 src=">.

Порівняно з дифракцією на одній щілині умова змінилася на протилежну:

Максимуми, що задовольняють умові (3), називаються головними. Положення ж мінімумів не змінюється, оскільки напрями, якими жодна з щілин не посилає світло, не отримують його і за N щілинах.

Крім того, можливі напрямки, в яких світло, що посилається різними щілинами, гаситься (взаємно знищується). У випадку при дифракції від N щілин утворюються:

1) головні максимуми

https://pandia.ru/text/80/353/images/image017_4.gif" width="223" height="25">;

3) додатковімінімуми.

Тут, як і раніше, a- Ширина щілини;

d = a + b- Період дифракційної решітки.

Між двома головними максимумами розташовуються N-1 додаткових мінімумів, розділених вторинними максимумами (рис. 5), інтенсивність яких значно менше інтенсивностіосновних максимумів.

За умови 0 style="margin-left:5.4pt;border-collapse:collapse">

Роздільна здатність l/Dl дифракційної решітки характеризує здатність решітки розділяти максимуми освітленості, для двох близьких довжин хвиль l1 і l2 в даному спектрі. Тут Dl = l2 - l1. Якщо l/Dl > kNто максимуми освітленості для l1 і l2 не дозволяються в спектрі k-го порядку.

Порядок виконання роботи:

Вправа 1. Визначення довжини світлової хвилі за допомогою дифракційних ґрат.

1. Переміщенням шкали зі щілиною встановити дифракційні ґрати на заданій відстані "y" від щілини.

2. Знайти спектри 1, 2, 3 порядків з обох боків від нульового максимуму.

3. Виміряти відстань між нульовим максимумом і першим максимумом, розташованим по правий біквід нульового - х1, між нульовим максимумом і першим максимумом, розташованим зліва від Рисунок 6 нульового - х2. Знайти та визначити кут j, що відповідає даному максимуму інтенсивності. Вимірювання зробити для максимумів фіолетового, зеленого та червоного кольорів, у спектрах 1, 2 та 3 порядків для трьох значень "y". Наприклад, для y 1 = 15, y 2 = 20 та y 3 = 30 см.

4. Знаючи постійну ґрати ( d= 0,01 мм) та кут j, при якому спостерігається максимум інтенсивності даного кольору та порядку, знайти довжину хвилі l за формулою:

Тут kбереться за модулем.

5. Обчислити абсолютну похибку для знайдених значень довжин хвиль, що відповідають фіолетовій, зеленій та червоній областях спектру.

6. Результати вимірювань та розрахунків занести до таблиці.

кольори	y,м	k	x 1 ,м	x 2 , м	м	l, нм	, нм	D l, нм
1	2	3	4	5	6	7	8	9
червоний		1
2
	1
2
	1
2

1	2	3	4	5	6	7	8	9
Зелений		1
2
	1
2
	1
2
Фіолетовий		1
2
	1
2
	1
2

Контрольні питання та завдання.

1. У чому явище дифракції?

2. Чим відрізняється дифракція Френеля від дифракції Фраунгофер?

3. Сформулюйте принцип Ґюйгенса-Френеля.

4. Як можна за допомогою принципу Гюйгенса-Френеля пояснити дифракцію?

5. Що таке зони Френеля?

6. Які мають бути виконані умови, щоб можна було спостерігати дифракцію?

7. Опишіть дифракцію від щілини.

8. Дифракція на дифракційній решітці. У чому принципова відмінність цього випадку від дифракції однією щілини?

9. Як визначити максимальну кількість дифракційних спектрів для цієї дифракційної решітки?

10. Для чого вводяться такі характеристики, як кутова дисперсія та роздільна здатність?

Тема: Спостереження явищ інтерференції та дифракції світла.

Мета роботи: експериментально вивчити явище інтерференції та дифракції.

Обладнання:

• склянки із розчином мила;
• кільце дротяне з ручкою;
• капронова тканина;
• компакт диск;
• лампа розжарювання;
• штангенциркуль;
• дві скляні пластини;
• лезо;
• пінцет;
• капронова тканина.

Теоретична частина

Інтерференція – явище характерне хвиль будь-якої природи: механічних, електромагнітних. Інтерференція хвиль – додавання у просторі двох (чи кількох) хвиль, у якому у різних його точках виходить посилення чи ослаблення результуючої хвилі. Для утворення стійкої інтерференційної картини потрібні когерентні (узгоджені) джерела хвиль. Когерентними називаються хвилі, що мають однакову частоту та постійну різницю фаз.

Умови максимумів Δd = ± kλ, умови мінімумів, Δd = ± (2k + 1)λ/2де k =0; ±1; ±2; ± 3;(Різниця ходу хвиль дорівнює парному числу напівхвиль

Інтерференційна картина - регулярне чергування областей підвищеної та зниженої інтенсивності світла. Інтерференція світла – просторовий перерозподіл енергії світлового випромінювання при накладення двох або кількох світлових хвиль. Отже, в явищах інтерференції та дифракції світла дотримується закон збереження енергії. В області інтерференції світлова енергія лише перерозподіляється, не перетворюючись на інші види енергії. Зростання енергії у деяких точках інтерференційної картини щодо сумарної світлової енергії компенсується зменшенням їх у інших точках (сумарна світлова енергія – це світлова енергія двох світлових пучків від незалежних джерел).
Світлі смужки відповідають максимуму енергії, темні – мінімуму.

Дифракція - явище відхилення хвилі від прямолінійного поширення при проходженні через малі отвори та огинання хвилею малих перешкод. Умова прояву дифракції: d< λ, де d- Розмір перешкоди, λ - довжина хвилі. Розміри перешкод (отворів) повинні бути меншими або порівнянними з довжиною хвилі. Існування цього явища (дифракції) обмежує сферу застосування законів геометричної оптики і є причиною межі роздільної здатності оптичних приладів. Дифракційна решітка - оптичний прилад, що являє собою періодичну структуру великої кількостірегулярно розташованих елементів, у яких відбувається дифракція світла. Штрихи з певним та постійним для даної дифракційної решітки профілем повторюються через однаковий проміжок d(Період решітки). Здатність дифракційної решітки розкладати пучок світла, що падає на неї, по довжинах хвиль є її основною властивістю. Розрізняють відбивні та прозорі дифракційні грати. У сучасних приладах застосовують переважно відбивні дифракційні грати. Умова спостереження дифракційного максимуму: d sin(φ) = ± kλ

Вказівки до роботи

1. Опустіть дротяну рамку у мильний розчин. Поспостерігайте та замалюйте інтерференційну картину в мильній плівці. При освітленні плівки білим світлом (від вікна чи лампи) виникає фарбування світлих смуг: угорі – синій колір, унизу – у червоний колір. За допомогою скляної трубки видуйте мильний міхур. Спостерігайте за ним. При висвітленні його білим світлом спостерігають утворення кольорових інтерференційних кілець. У міру зменшення товщини плівки кільця, розширюючись, переміщуються вниз.

Дайте відповідь на питання:

1. Чому мильні бульбашки мають райдужне забарвлення?
2. Яку форму мають райдужні смуги?
3. Чому забарвлення міхура постійно змінюється?

2. Ретельно протріть скляні пластинки, складіть їх разом та стисніть пальцями. Через неідеальність форми дотичних поверхонь між пластинками утворюються найтонші повітряні порожнечі, що дають яскраві райдужні кільцеподібні або замкнуті неправильної форми смуги. При зміні сили, що стискає пластинки, розташування і форма смуг змінюються як у відбитому, так і в світлі, що проходить. Замалюйте побачені вами картинки.

Дайте відповідь на питання:

1. Чому в окремих місцях зіткнення пластин спостерігаються яскраві райдужні кільцеподібні або неправильні форми смуги?
2. Чому із зміною натиску змінюються форма та розташування отриманих інтерференційних смуг?

3. Покладіть горизонтально на рівні очей компакт-диск. Що ви спостерігаєте? Поясніть явища, що спостерігаються. Опишіть інтерференційну картину.

4. Подивіться крізь капронову тканину на нитку лампи, що горить. Повертаючи тканину навколо осі, досягайте чіткої дифракційної картини у вигляді двох схрещених під прямим кутом дифракційних смуг. Замалюйте дифракційний хрест, що спостерігається.

5. Поспостерігайте дві дифракційні картини при розгляді нитки лампи, що горить, через щілину, утворену губками штангенциркуля (при ширині щілини 0,05 мм і 0,8 мм). Опишіть зміну характеру інтерференційної картини за плавного повороту штангенциркуля навколо вертикальної осі (при ширині щілини 0,8 мм). Цей досвід повторіть із двома лезами, притиснувши їх один до одного. Опишіть характер інтерференційної картини

Запишіть висновки. Вкажіть, у яких із виконаних вами дослідів спостерігалося явище інтерференції? дифракції?

Мета роботи:поспостерігати інтерференцію та дифракцію світла.

Прилади та приладдя:

пластини скляні 2шт.

клапті капронові або батистові 1шт.

засвічена фотоплівка з прорізом 1шт.

зробленої лезом бритви 1шт.

грамплатівка (або уламок грамплатівки) 1шт.

штангенциркуль 1шт.

лампа з прямою ниткою розжарення (одна на всю групу) 1шт.

кольорові олівці 6шт.

Виконання роботи:

1. Спостерігаємо інтерференційну картину:

2. Скляні пластини ретельно протираємо, складаємо разом і стискаємо пальцями.

3. Розглядаємо пластини у відбитому світлі темному тлі.

4. В окремих місцях зіткнення пластин спостерігаємо яскраві райдужні кільцеподібні або неправильні форми смуги.

5. Помічаємо зміни форми та розташування отриманих інтерференційних смуг зі зміною натиску.

6. Бачимо інтерференційну картину в світлі, що проходить, і замальовуємо її.

1. Інтерференційна картина.

7. Розглянути інтерференційну картину при попаданні світла на поверхню компакт-диска і замалювати її в протокол.

2. Інтерференційна картина.

8. Спостерігаємо дифракційну картину:

9. Встановлюємо між губками штангенциркуля щілину шириною 0,5 мм.

10. Приставляємо щілину впритул до ока, розташувавши її вертикально.

11. Дивлячись крізь щілину на вертикально розташовану нитку лампи, що світиться, спостерігаємо по обидва боки нитки райдужні смуги (дифракційні спектри).

12. Змінюючи ширину щілини від 0,5 до 0,8 мм, помічаємо, як це зміна впливає дифракційні спектри.

13. Замальовуємо дифракційну картину.

3. Дифракційна картина.

14. Спостерігаємо дифракційні спектри в світлі, що проходить, за допомогою клаптів капрону або батиста, засвіченої фотоплівки з прорізом і малюємо їх у звіт.

Рисунок 4. Дифракційна картина.

Висновок:

Відповіді на контрольні питання:

Лабораторна робота №17.

Тема: Визначення довжини світлової хвилі за допомогою дифракційних ґрат.

Мета роботи:Визначення довжини світлової хвилі за допомогою дифракційних ґрат.

Прилади та приладдя:

прилад визначення довжини світлової хвилі 1шт.

дифракційні грати 1шт.

джерело світла 1шт.

Виконання роботи:

1. Збираємо установку, використовуючи рисунок 1.1 методичних вказівок.

Малюнок 1. Схема установки визначення довжини світлової хвилі.

2. Встановлюємо шкалу на найбільшій відстані від дифракційних ґрат і направляємо установку на джерело світла, отримавши дифракційний спектр =

3. Визначаємо усунення променя від щілини до середини фіолетової частини спектру

4. Обчислюємо значення довжини світлової хвилі фіолетових променів, використовуючи формулу:

5. Повторюємо досвід для зеленого, червоного кольору дифракційного спектру та обчислюємо довжину світлової хвилі зелених та червоних променів за формулами:

6. Порівнюємо отримані значення із середніми табличними значеннями з пункту 3 методичних вказівок та обчислюємо відносну похибку вимірювань за формулами:

Фотоматеріал можна використовувати на уроках фізики 9,11 класу, розділ «Хвильова оптика».

Інтерференція у тонких плівках

Переливчасті кольори виходять рахунок інтерференції світлових хвиль. Коли світло проходить крізь тонку плівку, частина відбивається від зовнішньої поверхні, тоді як інша частина проникає всередину плівки і відбивається від внутрішньої поверхні.

Інтерференція спостерігається у всіх тонких, що пропускають світло, плівках на будь-яких поверхнях; у випадку з лезом ножа, тонка плівка (втеча) утворюється в процесі окислення довкілляна поверхні металу.

Дифракція світла

Поверхня компакт-диска є рельєфною спіральною доріжкою на поверхні полімеру, крок якої можна порівняти з довжиною хвилі видимого світла. На такій упорядкованій та дрібноструктурній поверхні з'явилися дифракційні та інтерференційні явища, що і є причиною райдужного забарвлення відблисків компакт-диска, що спостерігаються у білому світлі.

Подивимося на лампу розжарювання через отвори малого діаметра. На шляху світлової хвилі виникає перешкода, і вона його огинає, чим менше діаметр тим сильніше дифракція (видні світлові кола) Чим менше отвір у картоні, тим менше променів проходить через отвір, тим самим зображення нитки лампи розжарювання чіткіше, а розкладання світла інтенсивніше.

Розглянемо на лампу розжарювання та Сонце через капрон. Капрон, виступає як дифракційні грати. Чим більше його шарів, тим інтенсивніше відбувається дифракція.

Лабораторна робота №1 3

Тема: Спостереження явищ інтерференції та дифракції світла

Мета: в ході експерименту довести існування явищ дифракції та інтер-

ференції, а також зуміти пояснити причини утворення інтерферен-

ційної та дифракційної картин

Якщо світло є потік хвиль, то має спостерігатися явище інтерференції,тобто складання двох або більше хвиль. Однак отримати інтерференційну картину (чергування максимумів та мінімумів освітленості) за допомогою двох незалежних джерел світла неможливо.

Для отримання стійкої інтерференційної картини необхідні узгоджені (когерентні) хвилі. Вони повинні мати однакову частоту і постійну різницю фаз (або різницю ходу) у будь-якій точці простору.

Стійка інтерференційна картина спостерігається на тонких плівках гасу або нафти на поверхні води, на поверхні мильної бульбашки.

Просту інтерференційну картину отримав Ньютон, спостерігаючи поведінку світла в тонкому прошарку повітря між скляною пластиною та накладеною на неї плоско-опуклою лінзою.

Дифракція– обгинання хвилями країв перешкод – властива будь-якому хвилевому явищу. Хвилі відхиляються від прямолінійного поширення на помітні кути тільки на перешкодах, розміри яких можна порівняти з довжиною хвилі, а довжина світлової хвилі дуже мала (4 10 -7 м - 8 10 -7 м).

У цій лабораторній роботі ми зможемо спостерігати інтерференцію та

дифракцію, а також пояснити ці явища на основі теорії.

Обладнання: -скляні пластини – 2 шт.;

Шматочки капронові або батистові;

Лампа з прямою ниткою розжарювання, свічка;

Штангенциркуль

Порядок проведення роботи:

Примітка : звіт про виконання кожного досвіду необхідно оформити за

наступною схемою: 1) малюнок;

2) пояснення досвіду.

I . Спостереження явища інтерференції світла.

1. Скляні пластини ретельно протерти, скласти разом та стиснути пальцями.

2. Розглянути пластини у відбитому світлі , на темному тлі (розташувати їх

треба так, щоб на поверхні скла не утворилися надто яскраві відблиски

від вікон чи білих стін).

3. В окремих місцях дотику пластин спостерігаються яскраві райдужні

кільцеподібні або неправильної форми смуги.

4. Замалювати інтерференційну картину, що спостерігається.

II . Спостереження явища дифракції.

а) 1. Встановити між губками штангенциркуля щілину шириною 0,05 мм.

2. Приставити щілину впритул до ока, розташувавши її вертикально.

3. Дивлячись крізь щілину на вертикально розташовану нитку, що святиться.

лампи, свічку, спостерігати, по обидва боки нитки райдужні смуги

(Дифракційні спектри).

4. Збільшуючи ширину щілини, помітити, як ця зміна впливає на дифракцію.

ційну картину.

5. Замалювати та пояснити дифракційні спектри, отримані від щілини

штангенциркуля для лампи та для свічки.

б) 1. Спостерігати дифракційні спектри за допомогою клаптиків капрону або

2. Замалювати та пояснити дифракційну картину, отриману на клаптику

III . Після проведення дослідів зробити загальний висновок за підсумками спостережень.

Контрольні питання:

1. Чому у звичайній кімнаті, де багато джерел світла не спостерігається

інтерференція? Яку умову мають задовольняти ці джерела?

Сформулюйте цю умову.

2. Яке явище спостерігається на поверхні мильних бульбашок?

Хто і як пояснив це явище?

3. У чому полягає досвід Юнга? Які його результати?

4. Які перешкоди світлова хвиля здатна огинати?

5. Яке явище поряд з інтерференцією та дифракцією мало місце у спостереженні.

чених вами дослідах? У чому це виявилося?